Table 3: Results for the brightest lines in Fe XXIII. The lines are grouped in three ranges (${n=2\to 2}$, $n=3 \to 2$, $n=4 \to 2$), and are displayed in decreasing order of intensity. Columns 2, 3 show the relative line intensities (ergs) $Int=N_{j} A_{ji}/N_{\rm e}$ calculated at different temperatures and at an electron density of 1010 cm-3, normalised to the intensity of the 1-15 line at 107 K. Columns 4, 5 show the gf and A values calculated in this work. Column 6 shows, for comparison, the NIST A values. The last two columns show the wavelengths corresponding to the best energies $E_{\rm best}$ of Table 2 and the NIST values. The uncertainties on the proposed wavelengths are derived from the uncertainties assigned to the energies. Note the different temperature sensitivity of the various lines.

i-j		 Int Int Int gf Aji Aji T Terms $\lambda_{\rm best}$(Å) $\lambda$(Å)
  1.0 $\times$ 107 2.0 $\times$ 107 4.0 $\times$ 107     NIST       NIST

3-4

 5.4 $\times$ 10-2 3.4 $\times$ 10-2 2.0 $\times$ 10-2 - 1.0 $\times$ 104 1.0 $\times$ 104 M1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c2 3P $_{2}^{\rm o}$ 1079.41 $\pm $ 0.23 1079.3

1-5

 11. 10. 8.3 0.15 1.9 $\times$ 1010 2.0 $\times$ 1010 E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c2 1P $_{1}^{\rm o}$ 132.906 $\pm $ 0.018 132.830

1-3

 0.51 0.35 0.23 1.6 $\times$ 10-3 5.1 $\times$ 107 4.8 $\times$ 107 E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c2 3P $_{1}^{\rm o}$ 263.765 $\pm $ 0.007 263.76

2-7

 3.9 $\times$ 10-2 3.0 $\times$ 10-2 1.4 $\times$ 10-2 6.3 $\times$ 10-2 6.5 $\times$ 109 6.6 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{0}^{\rm o}$-c3 3P $_{1}^{\rm e}$ 147.254 $\pm $ 0.281 147.27
5-10 2.9 $\times$ 10-2 2.8 $\times$ 10-2 2.5 $\times$ 10-2 0.10 3.1 $\times$ 1010 3.3 $\times$ 1010 E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c3 1S $_{0}^{\rm e}$ 149.211 $\pm $ 0.200 149.22

3-7

 2.4 $\times$ 10-2 1.5 $\times$ 10-2 8.6 $\times$ 10-3 4.4 $\times$ 10-2 4.1 $\times$ 109 4.2 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c3 3P $_{1}^{\rm e}$ 154.303 $\pm $ 0.121 154.30
4-9 2.3 $\times$ 10-2 2.1 $\times$ 10-2 1.8 $\times$ 10-2 6.8 $\times$ 10-2 4.9 $\times$ 109 4.8 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c3 1D $_{2}^{\rm e}$ 136.531 $\pm $ 0.095 136.53
4-7 2.2 $\times$ 10-2 1.4 $\times$ 10-2 7.9 $\times$ 10-3 6.4 $\times$ 10-2 4.4 $\times$ 109 4.5 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c3 3P $_{1}^{\rm e}$ 180.040 $\pm $ 0.165 180.10
4-8 1.7 $\times$ 10-2 1.4 $\times$ 10-2 1.1 $\times$ 10-2 0.15 7.4 $\times$ 109 7.6 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c3 3P $_{2}^{\rm e}$ 166.686 $\pm $ 0.142 166.69

3-8

 1.4 $\times$ 10-2 1.2 $\times$ 10-2 9.0 $\times$ 10-3 8.3 $\times$ 10-2 5.3 $\times$ 109 5.4 $\times$ 109 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c3 3P $_{2}^{\rm e}$ 144.389 $\pm $ 0.106 144.39

5-9

 1.3 $\times$ 10-2 1.2 $\times$ 10-2 1.0 $\times$ 10-2 0.16 4.4 $\times$ 109 4.6 $\times$ 109 E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c3 1D $_{2}^{\rm e}$ 221.342 $\pm $ 0.294 221.33

3-6

 8.4 $\times$ 10-3 8.2 $\times$ 10-3 7.8 $\times$ 10-3 5.5 $\times$ 10-2 1.2 $\times$ 1010 1.2 $\times$ 1010 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c3 3P $_{0}^{\rm e}$ 173.318 $\pm $ 0.153 173.32

3-9

 2.6 $\times$ 10-3 2.3 $\times$ 10-3 2.0 $\times$ 10-3 5.3 $\times$ 10-3 4.8 $\times$ 108 4.4 $\times$ 108 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c3 1D $_{2}^{\rm e}$ 121.201 $\pm $ 0.075 121.20

5-20

 2.2 3.2 4.2 1.68 1.6 $\times$ 1013 1.8 $\times$ 1013 E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c6 1D $_{2}^{\rm e}$ 11.737 $\pm $ 0.003 11.737
5-12 1.3 1.7 1.9 3.0 $\times$ 10-2 1.3 $\times$ 1012 - E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c4 1S $_{0}^{\rm e}$ 12.161 $\pm $ 0.002 -
1-15 1.0 1.5 2.4 0.41 7.6 $\times$ 1012 7.9 $\times$ 1012 E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c5 1P $_{1}^{\rm o}$ 10.980 $\pm $ 0.001 10.981
1-13 0.65 0.98 1.5 0.25 4.7 $\times$ 1012 4.9 $\times$ 1012 E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c5 3P $_{1}^{\rm o}$ 11.018 $\pm $ 0.001 11.018

4-19

 0.31 0.31 0.20 3.08 2.2 $\times$ 1013 2.2 $\times$ 1013 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c6 3D $_{3}^{\rm e}$ 11.442 $\pm $ 0.003 11.441
3-18 0.18 0.18 0.13 1.66 1.7 $\times$ 1013 1.7 $\times$ 1013 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c6 3D $_{2}^{\rm e}$ 11.337 $\pm $ 0.004 11.325

2-17

 0.10 0.11 7.5 $\times$ 10-2 0.75 1.3 $\times$ 1013 1.3 $\times$ 1013 E1 c2 3P $_{0}^{\rm o}$-c6 3D $_{1}^{\rm e}$ 11.299 $\pm $ 0.004 11.298
4-11 9.2 $\times$ 10-2 0.10 8.1 $\times$ 10-2 0.13 2.1 $\times$ 1012 2.1 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c4 3S $_{1}^{\rm e}$ 11.846 $\pm $ 0.003 11.873
3-17 7.4 $\times$ 10-2 8.0 $\times$ 10-2 5.4 $\times$ 10-2 0.55 9.5 $\times$ 1012 9.3 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c6 3D $_{1}^{\rm e}$ 11.339 $\pm $ 0.003 11.338
10-46 7.3 $\times$ 10-2 0.11 0.15 1.28 2.0 $\times$ 1013 2.0 $\times$ 1013 E1 c3 1S $_{0}^{\rm e}$-c9 1P $_{1}^{\rm o}$ 11.874 $\pm $ 0.008 11.898
8-16 6.4 $\times$ 10-2 6.6 $\times$ 10-2 4.0 $\times$ 10-2 4.6 $\times$ 10-3 4.0 $\times$ 1010 - E1 c3 3P $_{2}^{\rm e}$-c5 3P $_{2}^{\rm o}$ 12.437 $\pm $ 0.004 -
4-18 5.6 $\times$ 10-2 6.1 $\times$ 10-2 4.2 $\times$ 10-2 0.55 5.6 $\times$ 1012 5.6 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c6 3D $_{2}^{\rm e}$ 11.457 $\pm $ 0.004 11.445
3-11 5.3 $\times$ 10-2 5.8 $\times$ 10-2 4.7 $\times$ 10-2 7.4 $\times$ 10-2 1.2 $\times$ 1012 1.3 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c4 3S $_{1}^{\rm e}$ 11.718 $\pm $ 0.003 11.744
7-16 4.8 $\times$ 10-2 4.9 $\times$ 10-2 3.0 $\times$ 10-2 3.4 $\times$ 10-3 3.0 $\times$ 1010 - E1 c3 3P $_{1}^{\rm e}$-c5 3P $_{2}^{\rm o}$ 12.369 $\pm $ 0.004 -
7-14 3.3 $\times$ 10-2 3.4 $\times$ 10-2 2.1 $\times$ 10-2 8.9 $\times$ 10-4 3.9 $\times$ 1010 - E1 c3 3P $_{1}^{\rm e}$-c5 3P $_{0}^{\rm o}$ 12.425 $\pm $ 0.008 -
9-25 3.2 $\times$ 10-2 4.9 $\times$ 10-2 7.6 $\times$ 10-2 0.15 2.3 $\times$ 1012 2.1 $\times$ 1012 E1 c3 1D $_{2}^{\rm e}$-c7 1P $_{1}^{\rm o}$ 12.027 $\pm $ 0.005 12.098
9-15 2.6 $\times$ 10-2 4.1 $\times$ 10-2 6.4 $\times$ 10-2 1.7 $\times$ 10-2 2.3 $\times$ 1011 1.7 $\times$ 1011 E1 c3 1D $_{2}^{\rm e}$-c5 1P $_{1}^{\rm o}$ 12.653 $\pm $ 0.002 12.654
6-36 2.5 $\times$ 10-2 3.4 $\times$ 10-2 4.4 $\times$ 10-2 1.27 2.1 $\times$ 1013 2.2 $\times$ 1013 E1 c3 3P $_{0}^{\rm e}$-c9 3D $_{1}^{\rm o}$ 11.485 $\pm $ 0.005 11.520

9-45

 1.1 $\times$ 10-2 1.4 $\times$ 10-2 1.5 $\times$ 10-2 4.84 3.4 $\times$ 1013 3.6 $\times$ 1013 E1 c3 1D $_{2}^{\rm e}$-c9 1F $_{3}^{\rm o}$ 11.594 $\pm $ 0.006 11.593
5-56 0.23 0.39 0.58 0.37 6.4 $\times$ 1012 6.2 $\times$ 1012 E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c12 1D $_{2}^{\rm e}$ 8.814 $\pm $ 0.002 8.814
1-52 0.20 0.35 0.64 0.14 4.6 $\times$ 1012 4.8 $\times$ 1012 E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c11 1P $_{1}^{\rm o}$ 8.303 $\pm $ 0.003 8.303
5-48 0.10 0.16 0.21 8.9 $\times$ 10-3 7.5 $\times$ 1011 - E1 c2 1P $_{1}^{\rm o}$-c10 1S $_{0}^{\rm e}$ 8.906 $\pm $ 0.002 -
4-55 4.8 $\times$ 10-2 6.0 $\times$ 10-2 4.6 $\times$ 10-2 0.56 7.2 $\times$ 1012 7.7 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c12 3D $_{3}^{\rm e}$ 8.614 $\pm $ 0.001 8.614
1-50 3.0 $\times$ 10-2 5.0 $\times$ 10-2 8.1 $\times$ 10-2 2.6 $\times$ 10-2 8.5 $\times$ 1011 - E1 c1 1S $_{0}^{\rm e}$-c11 3P $_{1}^{\rm o}$ 8.315 $\pm $ 0.002 -
3-54 2.8 $\times$ 10-2 3.5 $\times$ 10-2 2.8 $\times$ 10-2 0.30 5.5 $\times$ 1012 6.0 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c12 3D $_{2}^{\rm e}$ 8.550 $\pm $ 0.001 8.550
2-53 1.5 $\times$ 10-2 1.9 $\times$ 10-2 1.5 $\times$ 10-2 0.13 4.1 $\times$ 1012 4.3 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{0}^{\rm o}$-c12 3D $_{1}^{\rm e}$ 8.529 $\pm $ 0.002 8.529
3-53 1.1 $\times$ 10-2 1.4 $\times$ 10-2 1.1 $\times$ 10-2 9.7 $\times$ 10-2 3.0 $\times$ 1012 3.2 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{1}^{\rm o}$-c12 3D $_{1}^{\rm e}$ 8.551 $\pm $ 0.001 8.551
4-54 8.9 $\times$ 10-3 1.1 $\times$ 10-2 9.1 $\times$ 10-3 9.9 $\times$ 10-2 1.8 $\times$ 1012 1.9 $\times$ 1012 E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c12 3D $_{2}^{\rm e}$ 8.618 $\pm $ 0.002 8.618
4-47 7.2 $\times$ 10-3 8.8 $\times$ 10-3 6.5 $\times$ 10-3 2.3 $\times$ 10-2 6.7 $\times$ 1011 - E1 c2 3P $_{2}^{\rm o}$-c10 3S $_{1}^{\rm e}$ 8.708 $\pm $ 0.004 -
6-70 5.7 $\times$ 10-3 9.5 $\times$ 10-3 1.5 $\times$ 10-2 0.24 7.0 $\times$ 1012 6.8 $\times$ 1012 E1 c3 3P $_{0}^{\rm e}$-c16 3D $_{1}^{\rm o}$ 8.672 $\pm $ 0.003 8.672


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Article Contents
1 Introduction
2 Laboratory, solar and astronomical data
3 The benchmark method
4 Results
5 Summary and conclusions
References
List of tables
List of figures